其中 f(1;k),表 k 个快度紧邻的粒子的归一化的内含截面.由上式便知近邻粒子的内含谱和通常内含谱是有质量上的明显差别的.又例如,对 k 个紧邻的粒子而言,费曼-杨振宁比例律的推广形式是:f(1;k)(s,x1,P⊥1,…xk,P⊥k)∞,(s→∞,x1x2≤…≤xk).其中“∞”代表趋向一个极限值.当 k=2时,利用现有的快度隙长度分布的实验数据,证明在 FNAL 能量下,pp 碰撞的 f(1;k)已经接近它的极限形式.近邻粒子的内含谱和半内含谱可望有效地反映短程关联效应."> 内含谱的精细结构(Ⅰ) 求和规则及费曼-杨振宁比例律的推广 -
  • [1]

    C.Quigg, G. Thomas and P. Piril, Phys. Rev. Lett., 34(1975), 290.[2] T. Ludlam and R. Slanaky, Phys. Rev., D12(1975), 65.[3] 见 A. Krzywicki, C. Quigg and G. Thomas, Phys. Lett., 57B(1975), 369 一文文末的参考文献[4,5].[4] 刘汉昭,中国科学,1978, 5, 508.科学通报,21 (1976), 483.[5] Z. Koba, H. B. Nielsen and P. Olesen, Phys. Lett,38B(1972), 25. Nucl. Phys., B40(1972), 317.[6] J. Banecke, T. T. Chou, C.N. Yang and E. Yen, Phys. Rev., 188(1869), 2159; R. P. Feynman, Phys. Rev. Lett.,23(1969),1415.[7] P. Piriis amd G. Thomas, Phys. Rev., D11(1975), 2532.

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